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En physique, un vecteur d'onde (ou « vecteur de phase » notamment en électronique) est un vecteur utilisé pour décrire une onde , avec un module et une direction. Le module du vecteur d'onde est le nombre d'onde soit l'inverse de la longueur d'onde. Cependant on utilise communément le vecteur d'onde angulaire dans la plupart des champs de la physique où le module est égal à 2π divisé par la longueur d'onde. La direction du vecteur d'onde est généralement la direction de propagation de l'onde (mais pas toujours, voir ci-dessous). Pour une onde monochromatique, ce vecteur est perpendiculaire au front d'onde.

Pour la lumière, et en relativité restreinte et générale, la fréquence est associée au vecteur d'onde, ce qui donne le quadrivecteur d'onde.

Utilisation

Le vecteur d'onde est très utile pour généraliser l'équation d'une onde à la description d'une famille d'ondes. Si toutes les ondes d'une famille se propagent dans la même direction et possèdent la même longueur d'onde, elles peuvent toutes être décrites par le même vecteur d'onde. Le cas le plus courant d'une famille d'ondes respectant ces conditions est celle d'une onde plane, pour laquelle la famille d'ondes est également cohérente (toutes les ondes possèdent la même phase).

Définitions

Il existe deux définitions du vecteur d'onde, dont la différence est un facteur 2π dans son module. L'une d'elles est préférée en physique et ses différents domaines, l'autre en cristallographie^[1]. Dans la suite de cet article, ces deux définitions seront appelées « définition physique » et « définition cristallographique ».

Définition physique

Une onde progressive parfaite unidimensionnelle peut s'exprimer comme :

\psi (x,t)=A\cos(kx-\omega t+\varphi )

où :

$x$ est la position ;
$t$ est le temps ;
$\psi$ (une fonction de $x$ et de $t$ ) est la perturbation décrivant l'onde (par exemple pour une vague, $\psi$ représenterait la hauteur supplémentaire d'eau, ou pour une onde sonore, $\psi$ serait la surpression de l'air) ;
$A$ est l'amplitude de l'onde (l'amplitude maximale de l'oscillation) ;
$\varphi$ est le déphasage de l'onde, décrivant la désynchronisation possible entre deux ondes ;
$\omega$ est la fréquence angulaire ou pulsation de l'onde, c'est-à-dire le nombre d'oscillations que l'onde complète par unité de temps ; elle est directement liée à la période $T$ de l'onde par l'équation $\omega =2\pi /T$ ;
$k$ est appelé vecteur d'onde et est directement liée à la longueur d'onde par l'équation $|k|=2\pi /\lambda$ . C'est la fréquence angulaire spatiale de l'onde. Cette quantité indique la variation de la phase $k\,x-\omega \,t+\varphi$ de l'onde quand la position $x$ augmente d'une unité (d'où l'unité du vecteur d'onde, en radians par m).

Une telle onde progressive se déplace avec une vitesse (plus précisément, vitesse de phase) $\omega /k$ .

Dans le cas d'une onde plane progressive tridimensionnelle, le vecteur d'onde est vraiment un vecteur, noté ${\vec {k}}$ , et la variable d'espace est le vecteur position ${\vec {r}}$ :

\psi \left({\vec {r}},t\right)=A\cos \left({\vec {k}}\cdot {\vec {r}}-\omega t-\varphi \right)

Le produit $k\,x$ précédent était un cas particulier du produit scalaire ${\vec {k}}\cdot {\vec {r}}$ pour ${\vec {k}}=k\,{\vec {e}}_{x}$ .

Par convention, on continue à appeler "vecteur d'onde" la norme $k=\left\|{\vec {k}}\right\|=2\pi /\lambda$ du vecteur d'onde ${\vec {k}}$ . Le contexte est en général clair.

Certains nomment aussi $k=2\pi /\lambda$ le nombre d'onde angulaire, puisque $1/\lambda$ est le nombre d'onde qui est la fréquence spatiale.

Définition cristallographique

En cristallographie, cette même onde est décrite par une équation légèrement différente^[2]. Pour une onde unidimensionnelle :

\psi (x,t)=A\cos(2\pi (kx-\nu t)+\varphi )

et pour une onde tridimensionnelle :

\psi \left({\mathbf {r} },t\right)=A\cos \left(2\pi ({\mathbf {k} }\cdot {\mathbf {r} }-\nu t)+\varphi \right)

Les différences sont :

$\nu$ , la fréquence, utilisée à la place de la fréquence angulaire, $\omega$ . Ces deux quantités sont liées par l'équation $2\pi \nu =\omega$ .
Le nombre d'onde k et le vecteur d'onde k sont définis de façons différentes. Ici, $k=|{\mathbf {k} }|=1/\lambda$ , alors que dans la définition physique, $k=|{\mathbf {k} }|=2\pi /\lambda$ .

La direction de k est discutée ci-dessous.

Direction du vecteur d'onde

Article principal : Vitesse de groupe.

La direction dans laquelle pointe un vecteur d'onde doit être différenciée de la direction de propagation de l'onde. Cette dernière est la direction du flux d'énergie de l'onde, et la direction dans laquelle un petit paquet d'onde va bouger, c'est-à-dire la direction de la vitesse de groupe. Pour les ondes électromagnétiques, c'est également la direction du vecteur de Poynting. La direction du vecteur d'onde correspond, elle, à celle de la vitesse de phase, c'est-à-dire qu'il pointe dans la direction normale à la surface d'égale phase de l'onde, c'est-à-dire le front d'onde.

Dans un milieu isotrope sans perte, tel que l'air, n'importe quel gaz, liquide et certains solides (comme le verre), ces deux directions sont identiques : le vecteur d'onde pointe alors exactement dans la même direction que celle de la propagation de l'onde. En revanche, dans un milieu avec pertes, le vecteur d'onde pointe en général dans une direction différente. La condition pour que les deux pointent dans la même direction est que l'onde soit homogène, ce qui n'est pas nécessairement le cas dans un milieu avec pertes. Dans une onde homogène, la surface d'égale phase de l'onde est aussi la surface d'égale amplitude. Pour les ondes inhomogènes, ces deux surfaces ont des orientations différentes, et le vecteur d'onde reste toujours perpendiculaire à la surface d'égale phase.

Quand une onde se propage dans un milieu anisotrope, par exemple quand une onde lumineuse passe dans un cristal non cubique ou qu'une onde sonore passe à travers une roche sédimentaire, le vecteur d'onde peut ne pas pointer dans la direction exacte de propagation de l'onde^[3]^,^[4].

Onde plane électromagnétique

La valeur $\psi$ peut aussi bien désigner la valeur complexe de la projection suivant un axe (x par exemple) d'un champ électrique

${\vec {\mathbf {E} }}={\begin{bmatrix}E_{0}\cdot e^{i\phi _{E}}\cdot e^{i\left({\vec {k}}\cdot {\vec {r}}-\omega t\right)}\\0\\0\\\end{bmatrix}}$

Ou tout aussi bien la valeur complexe de la projection suivant un axe (y par exemple) d'un champ magnétique

${\vec {\mathbf {B} }}={\begin{bmatrix}0\\B_{0}\cdot e^{i\phi _{B}}\cdot e^{i\left({\vec {k}}\cdot {\vec {r}}-\omega t\right)}\\0\\\end{bmatrix}}$

Dans le cas de l'approximation d'une onde plane ces deux vecteurs et le vecteur d'onde (placé dans ce cas suivant l'axe z) forment un trièdre orthogonal.

${\vec {\mathbf {K} }}={\begin{bmatrix}0\\0\\k_{z}\\\end{bmatrix}}$

De nombreuses démonstrations faites avec les nombres complexes (et des exponentielles) s'avèrent non seulement plus élégantes mais aussi plus simples à comprendre. Le résultat doit cependant être transformé en nombre réel en respectant la convention de signe choisie : i ou -i.

Quadrivecteur d'onde en relativité

Le quadrivecteur d'onde^[5]^,^[6]^,^[7] est le quadrivecteur qui réunit la pulsation^[6] et le vecteur d'onde^[6]^,^[7].

Avec $\mu =\left(0,1,2,3\right)=\left(ct,x,y,z\right)$ , il est noté^[8] :

k^{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}},k_{x},k_{y},k_{z}\right)

.

En ce qui concerne les ondes électromagnétiques, on peut introduire un quadrivecteur d'onde $K_{4}=\left({\omega \over c};k_{x};k_{y};k_{z}\right)$ et un quadrivecteur position $\ R_{4}=(ct;x;y;z)$ issus de l'espace de Minkowski, et en utilisant la forme bilinéaire de l'espace de Minkowski, on a :

\psi \left(t,{\vec {\mathbf {r} }}\right)=A_{0}\cdot e^{i\phi }\cdot e^{iK_{4}\cdot R_{4}}

avec c la vitesse de la lumière.

Le comportement des composantes du quadrivecteur d'onde sous une transformation de Lorentz permet de rendre compte de l'effet Doppler relativiste et de l'effet d'aberration^[7].

Le quadrivecteur d'onde $k$ est relié au quadrivecteur énergie-impulsion $p$ par^[7] :

p=\hbar k

,

où $\hbar ={\frac {h}{2\pi }}$ est la constante dite de Dirac.

L'égalité est utilisée afin d'exprimer, par cette seule équation quadrivectorielle, les relations respectivement proposées par Albert Einstein (1879-1955) et Louis de Broglie (1892-1987) pour la dualité onde-corpuscule des particules quantiques, à savoir : $E=\hbar \omega$ et ${\vec {p}}=\hbar {\vec {k}}$ ^[7]. Pour une onde se propageant à la vitesse $c$ , ce qui correspond à une particule de masse nulle, la quadrivecteur d'onde est de genre lumière, sa norme étant nulle^[7].

Notes et références

↑ exemple de définition « physique »Harris, Benenson et Stöcker, Handbook of Physics, 2002, 1186 p. (ISBN 978-0-387-95269-7, lire en ligne), p. 288. et de définition « cristallographique » Vaĭnshteĭn, Modern Crystallography, 1994, 482 p. (ISBN 978-3-540-56558-1, lire en ligne), p. 259
↑ Boris Konstantinovich Vaĭnshteĭn, Modern Crystallography, 1994, 482 p. (ISBN 978-3-540-56558-1, lire en ligne), p. 259
↑ Grant Fowles, Introduction to modern optics, Holt, Rinehart, and Winston, 1968, p. 177
↑ « Cet effet a été expliqué par Musgrave (1959), qui a montré que l'énergie d'une onde inélastique dans une milieu anisotrope ne va, en général, pas se propager par le même chemin que la normale au front d'onde... », Sound waves in solids by Pollard, 1977. link
↑ Heyvaerts 2012, chap. 7, sect. 7.6, § 7.6.3, p. 143.
↑ ^{a b et c} Pérez 2016, chap. 3, sect. IV, § IV.2, p. 57.
↑ ^{a b c d e et f} Taillet, Villain et Febvre 2013, s.v. quadrivecteur d'onde, p. 564, col. 1.
↑ Cheng 2005, part. III, chap. 10, sect. 10.2, box 10.1, p. 204.

Voir aussi

Bibliographie

[Cheng 2005] (en) Ta-Pei Cheng, Relativity, gravitation, and cosmology : a basic introduction, Oxford et New York, OUP, coll. « Oxford master series in physics / particle physics, astrophysics, and cosmology » (n^o 11), février 2005, 1^re éd., XIII-340 p., 18,9 × 24,6 cm (ISBN 0-19-852956-2 et 0-19-852957-0, EAN 9780198529576, OCLC 424022544, Bibcode 2005rgc..book.....C, SUDOC 093613520, présentation en ligne, lire en ligne).
[Heyvaerts 2012] Jean Heyvaerts, Astrophysique : étoiles, univers et relativité, Malakoff, Dunod, coll. « Science sup », août 2012 (réimpr. mars 2021), 2^e éd. (1^re éd. août 2006), X-384 p., 17 × 24 cm (ISBN 978-2-10-058269-3 et 978-2-10-082759-6, EAN 9782100582693, OCLC 816556703, BNF 42740481, SUDOC 163817030, présentation en ligne, lire en ligne).
[Pérez 2016] José-Philippe Pérez (collab. Éric Anterrieu), Relativité : fondements et applications, Paris, Dunod, hors coll., mai 2016 (réimpr. octobre 2017), 3^e éd. (1^re éd. septembre 1999), XXIII-439 p., 17,7 × 24 cm (ISBN 978-2-10-077295-7 et 978-2-10-074717-7, EAN 9782100772957, OCLC 949876980, BNF 45033071, SUDOC 193153297, présentation en ligne, lire en ligne).
[Taillet, Villain et Febvre 2013] Richard Taillet, Loïc Villain et Pascal Febvre, Dictionnaire de physique, Louvain-la-Neuve, De Boeck Supérieur, hors coll., février 2013, 3^e éd. (1^re éd. mai 2008), X-899 p., 17 × 24 cm (ISBN 978-2-8041-7554-2, EAN 9782804175542, OCLC 842156166, BNF 43541671, SUDOC 167932349, présentation en ligne, lire en ligne).

Articles connexes

Portail de la physique

[1] xemple de définition « physique »Harris, Benenson et Stöcker, Handbook of Physics, 2002, 1186 p. (ISBN 978-0-387-95269-7, lire en ligne), p. 288. et de définition « cristallographique » Vaĭnshteĭn, Modern Crystallography, 1994, 482 p. (ISBN 978-3-540-56558-1, lire en ligne), p. 259

[2] Boris Konstantinovich Vaĭnshteĭn, Modern Crystallography, 1994, 482 p. (ISBN 978-3-540-56558-1, lire en ligne), p. 259

[fowles-3] Grant Fowles, Introduction to modern optics, Holt, Rinehart, and Winston, 1968, p. 177

[pollard-4] « Cet effet a été expliqué par Musgrave (1959), qui a montré que l'énergie d'une onde inélastique dans une milieu anisotrope ne va, en général, pas se propager par le même chemin que la normale au front d'onde... », Sound waves in solids by Pollard, 1977. link

[Heyvaerts2012143<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;7</span>,_<span_class="nowrap">sect._7.6</span>,_<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="paragraphe(s)"_>§</abbr>&nbsp;7.6.3</span>-5] Heyvaerts 2012, chap. 7, sect. 7.6, § 7.6.3, p. 143.

[Pérez201657<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;3</span>,_<span_class="nowrap">sect._<abbr_class="abbr_"_title="4"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">IV</span></abbr></span>,_<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="paragraphe(s)"_>§</abbr>&nbsp;<abbr_class="abbr_"_title="4"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">IV</span></abbr>.2</span>-6] {a b et c} Pérez 2016, chap. 3, sect. IV, § IV.2, p. 57.

[TailletVillainFebvre2013564,_<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="colonne(s)"_>col.</abbr>&nbsp;1</span>''<abbr_class="abbr_"_title="sub_verbo_(«_à_l'article_»)"_>s.v.</abbr>''_quadrivecteur_d'onde-7] {a b c d e et f} Taillet, Villain et Febvre 2013, s.v. quadrivecteur d'onde, p. 564, col. 1.

[Cheng2005204<span_class="nowrap">part._<abbr_class="abbr_"_title="3"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">III</span></abbr></span>,_<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;10</span>,_<span_class="nowrap">sect._10.2</span>,_<span_class="nowrap">box_10.1</span>-8] Cheng 2005, part. III, chap. 10, sect. 10.2, box 10.1, p. 204.

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